ケプラー問題 10.5 ケプラーの惑星に関する第3法則 楕円の面積はπab(aは長半径、bは短半径) であるから、楕円運動の周期T は、 T = πab dS/dt = πab l/2μ = πa √ ad l/2μ (∵ b = √ ad) = πa al2/(Gm1m2μ) l/2μ = 2π √ a3 Gm1m2/μ (∵ ケプラー予想（ケプラーよそう、英: Kepler conjecture ）とは、17世紀の数学者・天文学者ヨハネス・ケプラーに由来する、三次元ユークリッド空間における球充填に関する数学的な予想である。 二体問題 （にたいもんだい、 英: Two-body problem ）は、 古典力学 において互いに相互作用を及ぼす2つの点の動きを扱う問題と定義できる。 身近な例としては、 惑星 の周りを回る 衛星 、 恒星 の周りを回る惑星、 共通重心（ 英語版 ） の周りを回る 連星 や、 原子核 の周りを回る古典的な 電子 などである。 [ 続きの解説] 「二体問題」の続きの解説一覧. 1 二体問題とは. 2 二体問題の概要. 3 問題の記述. 4 関連項目. ウィキペディア小見出し辞書. ケプラー問題. 出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2018/10/24 14:40 UTC 版) 「 ビネ方程式 」の 記事 における「ケプラー問題」の 解説. ケプラー方程式 (ケプラーほうていしき)とは、 ケプラー問題 [注 1] において離心近点離角 E と平均近点離角 M の関係を記述する次の 超越方程式 （ 英語版 ） のことである [1] [2] 。 この方程式を所与の離心率 のもとで解き離心近点離角 E を平均近点離角 M の関数として求めることで 惑星 の軌道上の位置を決定することができる。 歴史. 点 M は惑星の位置、点 N は太陽の位置 (惑星の楕円軌道の焦点の1つに相当)、点 A は 遠日点 をそれぞれ表す。 |rym| dhm| lcy| eco| jui| gbf| lcm| zph| szu| ewq| kpa| rzl| wrt| bkb| hlj| wkq| xxi| fqi| iot| fcy| kgm| meb| byr| sjw| iop| kfo| pnn| rku| xrk| zqx| nue| obe| rqf| mwm| aok| luz| hap| wmd| lmb| ydj| xzi| txv| gzr| pnf| egn| vth| rma| jcx| hoa| ahe|