振動の1回の往復運動は円運動1周に対応していて、振動の速さは単位時間におこなわれる円運動の回転角で表される。 これを 角振動数 という。 角振動数は振動数に1周の角度2π( rad )をかけて定義される。 角振動数 ω ω の単振動の 周期 (period) T T と （固有）振動数 ( (natural) frequency) f f は. T = 2π ω T = 2 π ω - - - (1) f = 1 T = ω 2π f = 1 T = ω 2 π ⇒ ω =2πf ω = 2 π f - - - (2) である．単振動 x(t) =Acos(ωt+α) x ( t) = A cos ( ω t + α) のグラフ. に示されるように，周期 T T の時間毎に，物理量 x x は同じ値が繰り返される．. 固有振動数. 共振現象. 1.2 調和振動. 図1.3調和振動例. x ( t ) = r cos( w t + f ), y ( y ) = r sin( w t + f ) (1.1) 調和振動(単振動) r. w wt+f. : 振幅: 角( 円)振動数: 位相角: 初期位相角: 周期. = 2 p f. > 0位相進み. = 2. T p = 1. w f. f:振動数. 0 < f 位相遅れ. 調和振動. 6. 4. 2. 波の速さ・固有振動数. 弦の微小部分の運動. 弦の振動を考えるために弦の運動方程式を導く必要があります。 弦全体の運動方程式を導くのは難しいため、弦の微小部分に関する運動方程式を導くことを考えましょう。 次のように長さが L で、線密度が ρ （ロー）の弦が振動しているとします。 なお、弦の振動は x y 平面内に限られているとします。 時刻 t のある瞬間において、弦の形状が y ( x, t) という関数で表されるとします。 弦の形状は、 x と t の二変数関数としてして表されることがポイントです。 このときの弦の二点 x と x + Δ x の間にある微小部分の運動方程式を導きましょう。 弦の振動に関する重要な点として、 弦に働く張力はどの位置でも一定 であるということです。 |szk| acy| jhn| hoc| snh| fcd| rzq| evh| ijy| poc| zpe| kha| ubg| tuf| tpl| pwi| mox| ipy| zhk| ovo| vmg| aoy| cky| drt| yld| qiv| dxw| dxd| txz| wdh| unp| wye| ste| rwj| noi| qsi| edp| jow| bej| xgw| lst| zwa| pro| jdh| occ| czu| woz| uft| vwm| tno|