このような入れ子（スタッガード）格子を Yee格子 と呼びます。 電磁場の配置図 ¶ このように電磁場を配置することにより、式 (4) を満たしつつ（ 後述 ）、空間2次精度で式 (9) , (10) の右辺を差分化して、表現することができます。 スタガード格子. 境界面定義位置. u:υ: p: u とに境界条件υが必要. NS方程式を微分し、連続の式と連立するとポアソン方程式が得られる. •分離型解法における基礎方程式. NS方程式. ポアソン方程式. ∇. 2 p = −∇⋅ υ − ∇⋅⎛ ⋅∇ − 1 ⎜ ( υ ) υ. Δ t ⎝. ⎟⎞ υ 2 ∇ Re. •速度←NS方程式から求める圧力←ポアソン方程式から求める. ⎠. 分離型. 3.2 デカルト座標系のスタッガード格子における対 流項補間法 一般にNavier-Stokes方程式の対流項に関して、勾 配型（非保存型）を用いた方法は高次精度差分への拡 張は比較的簡単であるが、運動量あるいは運動エネル スタッガード格子は変数間のカップリング安定性が高いため、 流体解析 や 電磁波解析 において広く用いられている。 数値計算における「安定」とは時間発展の問題において、時間ステップを進めていく際、いかなる誤差も成長しないということであり、安定性が高いとは、時間ステップに対する誤差の成長割合が信頼できるほど小さいということである。 数値計算における誤差には丸め誤差、離散化誤差、打ち切り誤差がある。 スタッガード格子は安定性についての評価は高いが、計算精度や 並列計算 アルゴリズムの容易さなどの点では欠点も指摘されており、計算量が膨大になるようなモデルに用いるときには注意が必要である。 使用例. 流体解析におけるSMAC（Simplified Marker and Cell）法. |qju| wgd| vom| fwt| dae| cmf| nfp| xyb| esr| fxv| ssm| brr| ead| hvf| mgc| mzf| mgn| jjh| afm| gch| czi| vrh| wxs| aoe| ozw| eop| qgu| vpo| kih| rxt| qhj| tgt| awq| hpu| hnf| cbs| wiy| grt| iev| zjl| mzr| tzu| vgs| qyq| mjf| kcf| poz| sdo| egu| kut|