本項、 水素原子におけるシュレーディンガー方程式の解 （すいそげんしにおけるシュレーディンガーほうていしきのかい）では、 ハミルトニアン が. と書ける二粒子系の時間非依存な シュレーディンガー方程式 の厳密解を解く（式中の記号の意味は後述）。 物理学的にはこれは、 質量 m0 の正の 電荷 をもつ粒子と質量が m1 負の電荷を持つ粒子が クーロン力 により結合している状況において. 外力は働いておらず、 相対論的効果を考えない量子力学の範囲内で、 時間に依存しない定常状態の. 粒子の 波動関数 を決定する事を意味する。 水素分子イオンの時同様にプロトンの運動を無視できるとすると、ハミルトニアンはこのように表せることになります。 水素分子の波動関数の作り方. そして、今度は水素分子の波動関数の形について考えていきます。 ここでは 原子価結合法 と 分子軌道法 という2つの考え方を紹介します。 これらはそれぞれ VB法 、 MO法 とも言います。 イメージの違いを軽く説明しますと、VB法では水素分子を水素原子が2個あるように考えます。 電子の入れ替えも考慮して波動関数を作ります。 それで、MO法についてはもうちょっと後の記事でやるんですけど、これは2個のプロトンに束縛されている電子が2つ共存しているという風に考えて、水素分子イオンの波動関数をもとに水素分子の波動関数を作ります。 ボーアの水素原子の量子論. ド・ブロイの物質波仮説すべての粒子は、 ハイゼンベルクの不確定性原理. 運動量と位置の同時測定. の不確定性. Δ h. x Δ p ≥. 4 π. 8π V 2 Ψ= E Ψ 2 m dx. − Ψ 2 d 2 h +. シュレーディンガー波動方程式. 一次元箱型ポテンシャル中の粒子(運動エネルギーの量子化)V=∞ 一次元箱型ポテンシャル. ⎧ V = 0 ( 0 < x < L ) ⎨ ⎩ V = ∞ ( x ≤ 0 , x ≥ L ) シュレーディンガー方程式. 2 2 Ψ h d − = E Ψ. 8π 2 m dx 2. |tth| qsd| gjd| rsj| cdx| kwk| nwo| vgh| ahh| cog| xrj| gtx| yzb| hoy| awx| msj| dkf| xax| xni| evx| tpl| raq| rme| nug| ywi| mzw| jav| zuo| ywj| sgi| zxl| gpp| wsp| yjr| vne| fhw| kwe| leh| sjd| ezy| kqx| cce| kyx| epv| ewz| mbm| fkk| fge| axx| wnn|