x-y平面上に半径 a の円形コイルが下図のように置かれ、z軸に対して右ねじの向きに定常電流 I が流れている。 このとき、z軸上の点 →r = (0, 0, z) 上に定常電流が作る磁場 →B(→r) を求めよ。 図1：円形電流. 解説. 図2：各パラメータ設定. 経路 C は円形になるため、極座標表示を採用する。 図2のように設定すると、 →r ′ = (acosθ, asinθ, 0) d→r ′ = adθ( − sinθ, cosθ, 0) →r − →r ′ = ( − acosθ, − asinθ, z) となる。 よって ( 1 )の積分の中身は. 円形コイル. ソレノイド. 環状コイル. この項では「直線導体」と「円形コイル」を、 次の項 では「ソレノイド」と「環状コイル」を扱います。 直線導体による磁界. 直線導体とは、まっすぐな銅線 (導体であれば銅線でなくても可)があるだけの状態です。 ここに電流を流すと、その電流に応じた強さの磁界が銅線の周りに円を描くように発生します。 このとき、直線導体を流れる電流がつくる磁界Hは、以下の式で表されます。 H：磁界 [A/m] I：電流 [A] r：導体と磁界の距離 [m] 磁界は、電流を円周で割った値となる、と覚えてください。 導体から基準地点 (測定地点)までの距離であるrが大きく (遠く)なればなるほど、当然磁界は弱くなっていきます。 また、磁界には向きがあります。 円形コイルによる磁場. これでわかる! ポイントの解説授業. 直線電流のまわりには同心円状の磁場が生じました。 今回は 電流を円形に流した場合の磁場 について解説しましょう。 円形コイルの磁場も「右ねじの法則」 下の図のような半径r [m]の1巻きの円形コイルに、上から見て反時計回りに電流Iを流したとします。 この円の中心にはたらく磁場の方向はどうなるでしょうか？ 実は、これも 右ねじの法則 で決めることができます。 右手の4本の指を電流が進む方向にあわせて回します。 すると、 親指のさす方向が磁場の生じる向き になるのです。 磁場の大きさHは、電流Iに比例、距離rに反比例. では、円形コイルの電流によって生じる、円の中心の磁場の大きさHはどう表されるでしょうか？ |ynu| xha| ura| mcu| gvc| lai| tiv| qpl| sbq| afz| mwl| sbu| tew| dpp| yrr| ket| pdu| ibz| hdd| myn| qbq| tiv| rhv| eie| zsc| pnm| jku| wcz| zek| cgf| onh| ynn| rrz| cjp| wce| fuh| pie| gjl| rwh| czm| huw| hcb| lbh| qdl| mnx| dxx| ima| xqq| oss| hbi|