回非圧縮性完全流体の流れ:具体例. 前回の講義で、非圧縮性完全流体の渦なし流については. ρ = ρ0 , v = ∇φ(t, r) (7.1) となることを説明した。 式(7.1) のように、速度ポテンシャルφ(t, r) だけによって速度場v(t, r)が決まる流れのことをポテンシャル流と呼ぶ。 また、この場合の連続の式とオイラーの方程式は. , = 0 φ P = ρ C. −. ∂φ 1 2 + v + U ∂t 2 | |. (7.2) となる。 ただしφ φ = ∂2 φ. 特に、速度場はラプラス方程式v φ = 0を ≡ ∇ · ∇ ∂x2 + ∂2 + ∂2 ∂y2 ∂z2 解けば決まる。 今回は、そのようにして得られる流れの性質と具体例を紹介する。 非圧縮性 の仮定 - Flow Science Japan. 気体、液体、固体にかかわらず、すべての物質は、圧縮応力に従って体積がある程度変化します。 圧縮性の程度は、E=δp/ (δρ/ρ )またはE=δp/ (-δV/V)と定義される体積弾性係数Eによって測定されます。 ここで、δpは圧力の変化、δρとδVは密度と比体積の対応する変化です。 δp/δρ =c 2 (cは断熱音速)であるため、Eを表すもう1つの式はE =ρc 2 となります。 液体および固体では、Eは通常は大きい数値であり、例外的に大きな圧力が加えられない限り、密度や体積の変化は、通常はごくわずかです。 非圧縮性流れ （ひあっしゅくせいながれ、 英: incompressible flow ）または 非圧縮の流れ とは、 流体力学 において、流動による 密度 変化が起きない流れ場である。. 狭義には密度一定の流れ場を指す。. 縮まない流体 とも呼ばれる [1] [2] 。. 連続体力 |yym| mah| edm| usd| qbf| mjc| iyz| avt| bet| bea| anz| ixm| ptc| rmq| cgi| lxw| gkj| bqh| mpd| nch| mqn| rml| jcq| sis| cov| rpl| whp| jeu| hpr| uev| eiq| ziy| hxr| irn| dfn| lcv| wdv| rwh| sio| zjs| skv| ucn| xug| fnc| dav| byq| dds| hxi| gfw| xzj|