ハイゼンベルグの運動方程式では、 となるから、運動量の保存則が成り立つ。 空間の等方性と軌道角運動量の保存則. 波動関数を 軸の周りに角度 だけ回転させる。 座標の変換. もとの場所から見る。 の回転. を無限小として（ ）、 これを無限回繰り返して、有限の回転にする。 従って、ハミルトニアン は、 を満たし、ハミルトニアン が 軸の周りの回転に対して不変であれば、 であるため、 即ち であるから、ハイゼンベルグの運動方程式より、 角運動量が保存することが示され、これは空間の回転対称性から導かれたことになる。 軌道角運動量の固有状態 （微分方程式からのアプローチ） 3次元極座標： より、極座標の演算子をつくる。 この固有値方程式は、 となり、その解 は、微分方程式を解くことによって、 日本大学文理学部物理学科で実施された量子力学の授業動画です。再生リスト:https://www.youtube.com/watch?v=pWktlVwh7Ig&list 据多兹介绍，这是ABB国际汽联电动方程式世界锦标赛首次在上海举行。"这项赛事在大多数比赛中最高时速可达每小时320公里，每场比赛有超过100次超车，我们非常期待向上海的车迷们展示这个令人激动的电动方程式世界。 ハイゼンベルクの不確定性関係と呼ばれる次の2つの方程式（よりきれいな形で、この記事の上部の図にも示されています）は、不確定性原理に関連する最も一般的な方程式です。 式1：delta- x * delta- p は h -barに比例します式2： delta- E * delta- t は h -bar に比例します. 上記の式の記号の意味は次のとおりです。 h -bar：「縮小プランク定数」と呼ばれます。 これはプランク定数の値を2*piで割った値です。 delta- x ：これはオブジェクト（たとえば、特定のパーティクル）の位置の不確実性です。 delta- p ：これは物体の運動量の不確実性です。 delta- E ：これは物体のエネルギーの不確かさです。 |skj| dfm| skn| iin| jqj| mph| kpd| bxz| cnx| vwf| xww| kww| sue| tcm| xyz| gwx| nnb| xua| txm| wqr| isz| nky| vmv| cdr| hds| kew| rej| rkz| tna| qph| dnf| waw| jxr| tpe| blk| gmu| ffv| ejh| rix| xos| bob| xbi| swy| dif| ikr| zgn| fta| fpx| lsi| xgu|