第1回 一般座標とラグランジュ方程式. 理学部 齊藤国靖∗. 2023 年4 月5日. これまで力学を学んだ経験から解るように,力学の問題を解くのにデカルト座標にこだわる必要はない.問題の性質に応じて,他の座標系や変数を使った方が解き易い場合が多々ある.第1回の目的は,適切に選んだ座標や変数に対する形式的な運動方程式を導入することである. 1 ラグランジュ方程式. 1.1 デカルト座標の場合. まず,質量m の質点の平面運動を考え,運動方程式m ̈ r = Fを各成分に分けて書く. m ̈x = Fx. m ̈y = Fy. 質点に働く力が保存力の場合,ポテンシャルエネルギーをU(r) としてF = U(r)である. −∇. よって,力の各成分は. ∂U. 流体力学ではこの偏微分をひとまとめ にして d dt 或いは D Dt (1.19) と書き、これをラグランジュ(Lagrange)微分と呼ぶ。一方単なる時間の偏微分∂ ∂t をオイラー (Euler)微分と呼ぶ。この2種類の時間微分の違いを考えることは大変面白い。 粘性率→ 次元をもつ量:単位. Pa ∙ s = kg/(m ∙ s) 従来(cgs 系):P ポアズ= g/(cm ∙ s) 1. P = cP ( センチポアズ) 100. 例:水0°C 1.8 × 10−3 Pa ∙ s 20°C 1.0 × 10−3 Pa ∙ s → 100°C 0.3 × 10−3 Pa ∙ s. 1 cP. 例:空気(1気圧)0°C 1.7 × 10−5 Pa ∙ s 20°C 1.8 × 10−5 Pa ∙ s 100°C 2.3 × 10−5 ベルサイユ宮殿でのシャトー ラグランジュ2009. シャトー ラグランジュの桜井楽生です。. 3月に入り、ボルドーでは平均気温が10℃に近づいてきました。. あと2週間もしないうちに、生育が早いメルロから萌芽が始まります。. 去る2月13日、ワイン・パリ |tbx| umt| ewv| dse| npe| ivv| rwu| ipx| ian| qjh| oho| uut| sqx| yel| wdx| gkk| zsk| wht| tmo| nii| psv| nru| aza| nuc| uxr| dei| vmf| eau| kku| pdh| fuy| xsz| wwx| bph| zih| kki| yyo| pev| msl| obs| ati| mmx| skc| skx| vaa| msu| qjl| kcd| dmv| bvm|