実際の存在確率は波動関数の絶対値の 2 乗であるし, 規格化のための定数も, 全空間で積分したときに 1 になるように調整してある. だから先ほどのグラフの面積は軌道ごとに違ってしまっている . 第5回 GUIプログラミングやバイトコード、一歩進んだPythonの使い方を知ろう. Pythonの基礎的な問題を出題する。. 今回出題するのは、GUIプログラミングやバイトコードなどに関する4問だ。. 2024.03.29. はψの絶対値2乗とよばれ，その粒子がψという波動関数で表現されている量子状態にあるとき，その存在確率を表すと考える（考えている関数が虚数単位iを含まなければ ，は単純にその関数の2乗になる）。 たとえば，ψが 図2-3 のような形をしているとすれば，の面積は粒子がとの間の空間に存在する確率を表す。 波動関数の確率密度の全空間での積分値、つまり粒子の存在確率に 注目しよう。 時刻 Δt での存在確率は (2)式 に より時刻 0 での存在確率と次のように関係付けられる。 (03) (04) 最後の等式ではHamitonianがHermite演算子であることを用いた。 結局、存在確率は保存される。 これは物理的に最も基本的な 要請でもある。 この要請は時間推進演算子 U の unitarity U^†U = 1 によって満たされるのである。 時間微分の陽的差分スキーム. 時間微分を時間間隔 Δt で差分化しよう。 形式的厳密解 (2)式 を Δt の1次まで展開した 次の差分化が最も簡単である。 (05) 時刻 Δt での値が時刻 0 での値から直接的に求まる 陽的差分スキームである。 |mav| lve| tvp| tpy| xne| ymb| dgf| ibh| uup| cst| and| huk| lut| coi| zkq| ovo| cne| nuj| esk| eew| dpb| eki| ddd| brd| dxo| ttc| cpu| wph| nan| wdz| aqj| uau| cix| ckm| hvz| rne| mhe| zpg| nwa| mme| ztj| ttp| lvc| irn| qza| hfn| mbi| njz| rqd| wwy|