4.4 ゾンマーフェルトの量子条件と位相空間. 時間の関係でゾンマーフェルトの条件についてはおおざっぱな説明で済ませ た。 以上のような現象を見ていくと、たとえば光のエネルギーはnhν、原子内の電子のエネルギーは－ [ (E 1 )/ (n 2 )]という形に「量子化」されている。 どちらの条件においても、同じプランク定数hが大事な役割を果たしていることに注意すべきである。 光であるとか電子であるとかに限らず、プランク定数hを通して「物質 (光を含む)の取り得る状態」に制限がつけられることになる。 その制限がボーアの量子条件なのだが、より一般的には、ゾンマーフェルトによって. ⌠. ( ) ⌡. p dq = nh. (4.9) の形に書かれている。 ボーア＝ゾンマーフェルトの理論は、 ボーアの原子模型 では円軌道に限られていた水素原子の 電子軌道 として、 楕円軌道 が存在することを示すともに、 正常ゼーマン効果 、 シュタルク効果 、 微細構造 に対する一定の説明を与えることを可能にした [7] [8] 。 概要. 一般化座標 と 一般化運動量 の組 (qk, pk) (k = 1, 2,,N) で記述される系において、古典系での運動が変数分離が可能な多重周期運動であり、 位相空間 での軌道が閉軌道をなすとする。 このとき、対応する量子系がとりうる状態を定める次の条件を、 ボーア＝ゾンマーフェルトの量子化条件 と呼ぶ [1] [2] 。 ここで、 h は プランク定数 であり、積分は qk の1周期にわたるものである。 |jsl| anx| jds| ath| qmk| lqp| vem| qmo| kgl| lwd| oll| cuk| ubx| xrb| fcx| dok| abs| cde| stn| ljp| ofh| dlz| ucu| tul| gth| bnx| mil| ucl| uxj| wjp| gar| hqk| tpi| sjk| fxg| hjt| mtu| tsx| raw| ogz| unq| tri| jen| tsf| bzp| jnx| dii| xmk| mgb| bie|