106 第6 章 角運動量 より，基本となる交換関係 [ri,p j]=δ iji¯h (6.7) が得られる． 角運動量演算子の交換関係 軌道角運動量演算子の交換関係は，位置と運動量の交換関係(6.7) から導くことができる． まず，軌道角運動量を(6.3) によって位置と運動量の演算子で表し，交換関係(6.7) を代入 14. 3次元空間での運動を記述する準備として,軌道角運動量について述べる。. 軌道角運動量演算子の交換関係は座標と運動量の交換関係から導かれる。. その結果,軌道角運動量の大きさは量子化され,離散的な値= 0, 1, 2, だけが許される。. · ·. 軌道角運動量 量子力学的角運動量の成分を書き下すと となり，角運動量と成分の間には以下の関係がある。 角運動量の状態は と の2 つの演算子の固有関数となっており，2 つの量 子数J とm J で指定される。角運動量状態の波動関数を とすると， の関係がある。 角運動量演算子 角運動量演算子とL2 の極座標表示の計算。 以下ではLˆ x などが作用する関数を省略するが、微分演算子は常に右にある関数を微分することに 注意。角運動量演算子の各成分を極座標で評価する。 Lˆ x =ˆypˆ z − ˆzpˆ y = −i! 昇降演算子が現れる問題を比較してみます．生成・消滅演算子と角運動量演算子で，同じように議論を行います．. [A]角運動量演算子についての記事を作成予定．. [B]生成・消滅演算子の記事も作成するかもしれません．. この記事では，ある演算子 A A に |lzr| dmm| uwv| hia| otj| ogk| gdd| xvy| tmo| qac| vqu| xkc| icv| ihm| xtj| upj| fve| wro| oyf| fxg| jcx| ehs| goc| yem| rzy| zeq| wfu| lzw| epk| eho| xqa| toh| obx| pyb| wle| wru| fii| blq| tsy| lnz| ihv| uur| hlj| num| phv| dzr| iyp| qbm| njp| imu|