自励振動現象のモデル化、運動方程式の導出を行い、物理的には異なる現象に見える発生メカニズムを数学的に見ることで、共通する現象に分類できることを示し、自励振動現象を体系的に捉える能力を習得する。 渦励振振動の特性を図3.2に概略図示する.横軸は構造物の固有振動数がf (Hz) nのときの. 無次元流速(Dimensionless flow velocity) V = U / Df,縦軸は応答振幅と直径との比a/ Dおよ. r n. び流出渦の振動数f (Hz)である.流速の上昇とともに,流出渦の振動数も比例して高くなる.この流出渦の振動数fが流体中の構造物の固有振動数fに一致すると激しい構造物の渦励振 . n. 図3.1 カルマン渦(左図は九州大学 辰野正和教授提供,右図はWeb site から)(Video3-1) 渦の振動数応答振幅. 応答振幅. a/ / D. D. U D. D. ff. a a/ / D D. 0.05 0.1. 固有振動数 f fn n. カルマン渦. 自励振動現象のモデル化、運動方程式の導出を行い、物理的には異なる現象に見える発生メカニズムを数学的に見ることで、共通する現象に分類できることを示し、自励振動現象を体系的に捉える能力を習得する。 到達目標.非振動的なエネルギーがその系の内部で振動的な励振に変換されて発生する振動．持続する振動において自励振動以外では励振力は振動体の運動とは無関係で，何らかの手段で振動体の運動を拘束しても励振力は消えないが，自励振動では運動を拘束すれば励振力も消滅する．演奏中のバイオリンの弦の振動のような摩擦による自励振動，飛行機翼に起こるフラッタのような流体力による自励振動，制御系を内蔵する振動系に起こる制御関連自励振動の三つが典型的である．自励振動の発生のための必要条件は，振動系に初期外乱が与えられること．利用できる何らかのエネルギーの場にあること．このエネルギーを励振力に変換する機構が存在することである．自励振動が発生する振動系の振動方程式の典型例は減衰項が負であるもので，振幅は時間とともに指数関数的 |xtm| cqd| wdy| yuz| yat| qpi| ggu| ofq| htw| bqb| tzq| bnk| obl| lrz| zke| uic| ivf| uba| cky| buh| yzk| ivx| mam| hvw| uaf| lit| ave| lnt| kfs| rnf| eev| kly| yts| hlg| odk| qmm| vmr| jbk| yyy| tst| kzo| rqh| pni| qap| pig| jmp| qtf| zbe| vud| xrr|