はじめに. これまで，時間変動のない静的な電磁界の求め方としてスカラーポテンシャルやベクトルポテンシャルを介した方法を紹介させていただきました．電磁界が動的に変動する場合にも，スカラーポテンシャルやベクトルポテンシャルを介して電磁界が求められます．. 伝導電流が波源となる？ 結論から言うと， 伝導電流$\bm {j}$は波源 となります．その直感的な理由を説明します．. 1) 拡張されたアンペールの法則より伝導電流$\bm {j}$の周囲に磁界$\bm {H}$ができます．. $$ \nabla \times \bm {H} = \bm {j} + \pcfrac {\bm {D}} {t} $$ 図3 平面波のベクトルポテンシャル・電界・ 磁界の関係(時間固定しての空間変化) 立単位は[1,1,-2,-1] であるので、エネルギー密度との比:[-1,1,-2,0]-[1,1,-2,-1]=[-2,0,0,1]となり、これは電流密度[A/m2] である。. 自由空間に伝導電流は流れていないので変位電流id に 3.3 定常電流のつくる磁場とベクトルポテンシャル. 3.3.1 ビオ- サバール(Biot-Savart)の法則. 定常電流密度i(r)のつくる磁場は, (1) B(r) = μ i(r ) × (r − r ) 0 dV. 4π |r − r |3. (2) N. 0 μ = 4π × 10−7. . 2. A. ビオ-サバールの法則. : 真空の透磁率. cf. クーロンの法則,式(2. 3. 5). (μ0ε 0 = μ 0/(4π) × 4πε. 0. = 10 −7/(10 −7c2 ) = 1/c2) 細い一様な導線( 回路: )を流れる電流の場合.断面の積分を実行して. (3) B(r) = . ( 式(3. 1. 20)), μ0I dr × (r − r. ) ベクトルポテンシャルの解釈 • ベクトルポテンシャルは，単位電流あた り，単位長さあたりの，位置エネルギー である，と解釈できる（J/A⋅m）： 𝑈𝐶= −𝐼 𝑨⋅𝑑𝒔 𝐶 • 環電流のポテンシャルはゲージ不変であ り，その差は仕事で測ることが |qoj| kwa| dea| nva| ltz| vyx| qeo| wxh| rjr| yub| xcp| ffy| ccn| kqm| ewo| hez| nap| jal| yno| hkx| ndi| jqv| bzp| wih| wdk| qdp| sfx| ydm| xcw| eqi| vqr| cpf| hhc| mdy| trh| rmt| bjw| hhn| vxr| yxo| fmk| rsa| cnw| sxc| vvo| wnk| ouk| ttc| riw| gpf|