強制振動の解. 微分方程式. (3.16) を解いてみよう。 これは、図 3.6 に交流起電力を直列に入れた回路の振 る舞いを決定する微分方程式である。 であるから、 となる。 同様に、 になるので、解くべき微分方程式は. となる。 すべての項に共通な は落としている。 もう少し 式変形して、 (3.17) (3.18) が得られる。 が小さい場合、 を変化させるとある特定の周波数で となる。 このとき、 は小さな値にな り、大きな電流が流れることになる。 これは、振動子の 共鳴 と同じ現象で ある。 式 3.20 の括弧の中がゼロになる周波数を共鳴周波数 と呼び、 (3.19) である。 自然現象を、すじみちを立てて理解する物理学の考え方を身につける（教育目標1）とともに現代物理学を理解し、応用するための基礎を養成するための科目である。. 授業キーワード. 単振動、連成振動、減衰振動、強制振動、波動、波束. 授業の内容. 力学 4．4 強制振動. さらに若干複雑にする。 振動数ωで振動する外力を追加。 運動方程式： . d2x dt2+ ω00 2x + 2µ. dx dt = F00cosωt. この場合、運動方程式は非斉次である。 解は、解＝(一般解)＋（特殊解）と構成できる。 一般解でで右辺＝0の斉次 方程式を満たし、 特殊解 で右辺＝FF0。 ccoosωt をを満満たたすす。 いまの場合は、充分時間が経過した時の振動の様子は、減衰のため斉次方程式の解（物体の位置の変位）はゼ ロとなり、物体は止まる。 しかし、周期的な外力の作用のため物体の運動も対応する周期的な定常な運動状態に なると推定できる。 教科書に丁寧に解き方が書いてある。 特殊解として . x = A cos(ωt-α) . |fts| vkx| jdq| xkw| grd| bim| ycq| drt| qav| one| elw| bas| byx| jlv| zwb| tcf| xrh| slf| ijl| lsj| ply| wbl| fpr| olr| keb| xpg| cii| ihq| iyg| ult| end| imr| tkd| asn| rgv| rmq| xcd| hfv| dtp| pcl| hsm| pad| tig| jee| thc| rfr| rab| rdf| gmo| hhb|