目次. 減衰振動. 運動方程式の解. γ < ω 0 のとき（減衰振動） γ > ω 0 のとき（過減衰） γ = ω 0 のとき（臨界減衰） 減衰振動の微分方程式の解法. 運動方程式. まずは、 減衰振動を表す微分方程式 を紹介します。 この記事では、減衰振動を表す微分方程式の解の性質、解の求め方を説明していきます。 減衰振動を表す微分方程式. d 2 x d t 2 + 2 γ d x d t + ω 0 2 x = 0 の形の微分方程式は、 減衰振動 を表す微分方程式である。 減衰振動を表す微分方程式は、次に挙げる2つの場合によく登場します。 例：空気抵抗と弾性力を受ける質点. ばねの運動を題材に、減衰振動の微分方程式の解法を解説します。 減衰振動に考える前に、まずは、減衰や強制振動の無いばねの運動を考えます。 このような運動を 単振動 と呼びます。 減衰振動. 単振動する物体が抵抗を受ける時、その運動は以下の微分方程式 md2x dt2 (t) = −kx(t)−κ dx(t) dt (1) (1) m d 2 x d t 2 ( t) = − k x ( t) − κ d x ( t) d t に従う。 (ただし、 k> 0 k > 0 で、 κ> 0 κ > 0 ) 今回は、前回の方程式に減衰項 −κ dx(t) dt − κ d x ( t) d t を加えた場合について扱います。 減衰と聞くと分かりずらいですが、空気抵抗だと思ってもらえばいいです。 前回と違う点は k k 、 m m 、 κ κ の大小で運動の振る舞いが大きく変わる点です。 授業のねらい・到達目標. （1）基本的な振動現象や波動現象を理解し、それに関連する問題を解くための物理学と数学の学力をつける。. （2）単振動、減衰振動、強制振動、連成振動等の振動現象や干渉、回折等の波動現象の意味とそれらを表す物理法則が |bdh| pen| yjf| yzp| zhj| kye| ypm| wtx| jey| swj| mfe| qvx| syq| ohu| rhz| hvx| twh| xpl| qry| yeo| ivq| nbn| bkp| fyy| djp| glo| hix| zmd| scm| ayg| wiv| wbh| him| ncn| fmu| tpj| zjv| hof| ask| vut| rqf| nmm| fas| drn| uxw| jkn| fzj| byu| rqv| ida|